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La plasmonique — Transcript

by Antoine Moreau · 7,774 words · 1,227 segments · language en · Watch on YouTube

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0:00donc on va commencer par le spoiler du
0:04reste du cours qu'est-ce que c'est la
0:06plasmonique alors on peut faire des tas
0:09de jeux de mots pourris d'ailleurs sur
0:11ce nom là
0:13mais c'est pas ça qu'on va faire là HS
0:17alle ça
0:20commence donc plasmonique le nom au-delà
0:25des jaunes mot pourris ça vient bon
0:28originellement de plasma
0:31parce que c'est la alors dire que c'est
0:34une discipline c'est un peu difficile
0:37mais c'est la la la sous-partie de
0:40l'électromagnétisme de l'optique
0:42électromagnétique on est dans la
0:45l'optique
0:47donc on va utiliser les équations de
0:48Maxwell et l'idée c'est d'arriver à
0:51manipuler la lumière
0:54avec des
0:58métaux alors alors typiquement
1:01typiquement quoi les objets considérés
1:04en
1:04plasmonique ça va être ben soit des des
1:07des petites épaisseurs métalliques
1:11euh des particules métalliques alors moi
1:14j'ai un faible pour les
1:16cubes métalliqu quand je dis petite
1:20voilà on fait des cubes qui ont
1:22typiquement 75
1:24nanomè de taille
1:27et donc en en or en argent on les fait
1:31de
1:33façon on peut les fabriquer de façon
1:37chimique juste par synthèse ou on peut
1:39faire de la lithographie et graver des
1:41choses plus compliquées on peut faire
1:43des petits plots tout ça et l'idée c'est
1:47d'arriver à manipuler la lumière en
1:50utilisant ces structures là qui peuvent
1:52être répété euh on peut en faire voilà
1:55des réseaux de cubes ou disperser des
1:58nanoparticules bref
2:00le métal va avoir un effet sur la
2:02lumière alors c'est quelque chose qui
2:03est connu depuis très longtemps en
2:05réalité on en reparlera mais c'est
2:09utilisé dans les vitraux notamment parce
2:10que quand on met des nanoparticules dans
2:12les vitreux elles absorbent une partie
2:14de de la lumière et comme c'est des
2:16elles sont résonnantes elles absorbent
2:17qu'une partie du spectre et donc ça
2:19colore le vert et ça c'est connu depuis
2:22les Romains et on sait même
2:24que depuis très longtemps aussi c'est
2:28utilisé pour colorer les les des fois
2:32les c'est des des comment ils appelleent
2:35ça c'est de la poterie émaillée en fait
2:38dans laquelle on a incorporé des
2:39nanoparticules donc ça fait des effets
2:41optiques rigolo et ça on sait le faire
2:43depuis très longtemps sans savoir que
2:44c'est des nanoparticules alors comment
2:47ça se fait donc que les métaux ils sont
2:50capables enfin ils nous permettent de
2:52manipuler la lumière ou ils
2:53interagissent bien avec la lumière même
2:54si on je le répète he à 75 nanomè on on
2:57a une taille qui est très inférieure à
2:59la longueur
3:02d'onde comment ça se fait et ben parce
3:04que justement
3:07c'est des une boîte avec un plasma
3:10dedans en réalité c'est comme ça qu'il
3:13faut considérer les métaux à l'intérieur
3:15de tous les métaux il y a des électrons
3:18libres ce qui fait que et ils ont pas le
3:21droit de sortir du de la boîte mais à
3:23l'intérieur de votre boîte du métal ils
3:26sont libres de se déplacer et le fait
3:28qu'il soit libre de se déplacer ça va
3:30faire que alors un ils vont
3:33essentiellement renvoyer la lumière ça
3:35c'est le l'aspect miroir qu'on connaît
3:37mais le fait qu'il soit libre de se
3:39déplacer ça va faire que les
3:42euh bon il il y a un phénomène
3:45particulier mais qui mène on va en
3:48parler juste après qui mène au fait que
3:51ces petites particules résonnent en
3:54réalité quand la lumière arrive dessus
3:56et
3:57euh alors alors même
4:00même la couche de métal que j'ai dessiné
4:03ici elle peut avoir des résonances qui
4:06sont vraiment liées au fait que les
4:09électrons sont libres de bouger à
4:10l'intérieur et donc euh comme c'est un
4:14plasma on va commencer à parler de
4:16plasmonique si je suis exact en réalité
4:19c'est pas de plasma que ça vient mais
4:21plutôt de plasmon et les plasmons c'est
4:24l'onde euh équivalent au au son euh dans
4:30un gaz d'électron donc c'est l'onde
4:37longitudinale dans un gaz
4:41d'électron
4:43alors spoiler toujours
4:46hein hop dans un gaz d'électron donc
4:49c'est vraiment il faut vraiment imaginer
4:52une onbre de compression longitudinal
4:53qui avance dans le gaz
4:56d'électron spoiler euh en plasmonique
5:01attention ce plasm là on l'appelle en
5:04fait le plasm
5:06bulk c'est-à-dire c'est le plement 3D
5:09celui qui se balade à l'intérieur du
5:11plasma et c'est là qu'il a spoiler et
5:15queon commence à voir aussi les limites
5:18pas les limites mais ouais c'est c'est
5:19les caractéristiques d'un domaine qui
5:21est toujours en construction c'est que
5:23et puis qui a quand même un petit peu
5:24divergé de certain de la la physique du
5:27solide c'est qu'en fait il y aura jamais
5:29un seul placement bulk dans toute la
5:31plasmonique ou presque presque et nous
5:34on en parlera pas trop en tout
5:36cas mais on parlera beaucoup de
5:38placement mais de ce qu'on appelle des
5:40placements de surface qui n'ont en
5:41réalité absolument rien à voir avec un
5:44placement voilà rien à voir avec l'onde
5:47longitudinale dans un gaz d'électron en
5:49réalité nous ce qu'on va considérer donc
5:52voilà hop mais ça en fait il y en a pas
5:57nous ce qu'on va se considérer c'est
5:59simpleement
6:00au contraire l'onde transversale que
6:02vous connaissez qui que que vous appelez
6:05lumière hein l'onde lumineuse
6:08euh donc l'onde électromagnétique elle
6:12est
6:14transverse c'est-à-dire que vous avez en
6:18fait
6:19ouais vous avez divergence
6:21essentiellement divergence E é=
6:250 donc voilà cascalire E
6:29si on prend une onde plane ça fait
6:31casqueal E é= 0 c'est une onde
6:33transverse et l'onde longitudinale
6:35justement elle vérifie pas divergence
6:390 donc nous c'est ça c'est la lumière
6:42standard qu'on va considérer mais
6:44n'empêche que la plasmonique s'appelle
6:46la plasmonique parce que c'est plus joli
6:48à dire comme ça
6:51ok ensuite pourquoi est-ce que alors
6:55comment est-ce qu'on
6:56décrit les les métaux dans le cadre donc
7:01on se place dans le cadre de oups là
7:04dans pas de ça je sa pas bon ok se place
7:08dans le
7:09cadre des équations de
7:15Maxwell et le problème des équations de
7:18Maxwell c'est que elle ne dégrivent pas
7:21forcément ce qui se passe dans les
7:22métaux pour pouvoir décrire la réponse
7:26des métaux évidemment il faut incorporer
7:28un élément qui est le modèle de
7:31Drude alors modèle de Drude c'est 1900
7:35typiquement et ce qui est un peu dingue
7:37c'est que ben il marche super bien il a
7:40fallu attendre probablement 2012 pour
7:43que en terme de d'optique
7:45électromagnétique ça c'est tout ce que
7:47ça décrit he c'est la réponse des
7:48optiques des métaux pour qu'on
7:50s'aperçoive qu'il y avait des limites il
7:51a fallu attendre
7:532012 bien donc le modèle de drud en
7:57première approximation c'est ce que
7:59mettent les gens quand ils font de la
8:00plasmonique
8:02souvent il il dit essentiellement que un
8:06métal alors c'est ça qui est important
8:07on va le démontrer un métal c'est un
8:10diélectrique
8:14ou c'est il y a un diélectrique
8:16équivalent caractérisé par une
8:18permitivité diélectrique Epsilon
8:20relative Epsilon r
8:23euh donc on peut le faire mais ce
8:26Epsilon r dans le cadre du modèle de
8:28drud il est particulier
8:30puisquil va s'écrire typiquement alors
8:33modèle de Dr simplifié 1- ép au carré
8:38sur 2 ωp c'est ce qu'on va appeler la
8:40fréquence plasma al c'est une pulsation
8:43mais on va dire fréquence
8:50plasma donc c'est la fréquence plasma du
8:54plasma alors évidemment ce qu'il faut
8:58entendre euh dans cette forme là c'est
9:02que si ωga il est inférieur à P si on
9:06est en dessous de la fréquence plasma
9:08Epsilon r en fait il est négatif parce
9:11que p² sur ω2 c'est en fait plus grand
9:14que 1 et donc Epsilon R est inférieur à
9:170
9:18euh
9:20donc donc voilà donc c'est ça le truc
9:23qui caractérise les métaux finalement
9:26c'est que on va se retrouver avec
9:29des permitivités
9:32négatives alors voilà donc d'un point de
9:35[Musique]
9:36vue d'un point de vue réponse
9:40électromagnétique la caractéristique des
9:42métaux c'est ça on peut les considérer
9:43comme un diélectrique de permittivité
9:44négative alors vous allez me dire bon
9:48conséquence la première conséquence elle
9:50est un peu totalement
9:52inintéressante c'est que l'onde
9:54électromagnétique pénètre très très très
9:56très mal dans les métaux elle pénètre
9:58jusqu'à profondeur typique qu'on appelle
10:00l'épaisseur de pot alors là je vais
10:02mettre un petit peu d'équation mais dans
10:03l'idée hop
10:05là on est en train de on a
10:08elmolt donc notre champ électrique et
10:12aussi le champ magnétique il vérifie
10:15l'équation
10:19euh donc l'équation de lmols donc avec
10:23le Epsilon R qui est décrit par le
10:24modèle de dru K0 c'est 2 pi sur lambda0
10:29la longueur d'onde dans le vide c'est
10:30ωéga sur C
10:33euh et donc si on fait ça alors on va on
10:36va mettre des axes pour se repérer un
10:39petit peu traditionnellement
10:43euh
10:49hop il veut bien que je fasse tout là
10:52euh
10:54hop je l'ai veux
10:56droit ok h
10:5990°gr ok on
11:01va on va dire que on a un métal qui est
11:04situé ici dans cette partie là de
11:07l'espace on va appeler les axes alors
11:11celui-là on va l'appeler x celui-là on
11:13va l'appeler Z évidemment il y a l'axe Y
11:16qui est comme
11:17ça et que très souvent on va oublier euh
11:21alors c'est pas qu'on l'oublie c'est que
11:23euh pour simplifier on a le droit en
11:25réalité de se ramener de ramener les on
11:28va on va regarder beaucoup des ondes
11:29planes et des choses comme ça mais on a
11:30le droit de considérer qu'il se passe
11:31rien en y donc on va se contenter de
11:34deux dimensions si on est à deux
11:36dimensions et qu'on considère donc une
11:39onde plane un truc de la forme E
11:440 exponentiel i
11:48de alors ouais une n Plee dans le métal
11:51donc e de
11:53Kxx plus
11:56kzzcord on oublie ce qui se passe en y
11:58Mo omωé t on est en convention des
12:00opticiens donc c'est un exponentiel
12:02moins i ωé t
12:05euh et bien évidemment alors ouis la
12:09convention en exponentielle omét fallait
12:11que je la dise euh même si on la voit
12:13pas dans l'équation de almols
12:14puisqueelle est pas dépendante de la
12:15convention qu'on choisit euh mais
12:17l'équation de halmols elle est elle est
12:19valable déjà en en harmonique donc là on
12:23va un peu plus loin on regarde une une
12:25onde donc une onde plane dans le métal
12:29et ce qu'on voit c'est que quand on fait
12:32ça évidemment le laplacien de
12:34e c'est moins kx² + KZ
12:41car je détaille pas c'est pas classique
12:45et on se retrouve finalement avec à
12:49écrire la relation de dispersion
12:51c'est-à-dire le lien entre K et ωé omé
12:56en réalité il est caché dans le K0 donc
12:58on a du moin KX
13:00car plus
13:05kz² plus K0 car Epsilon
13:09r hop E =
13:120 et ça ça doit être tout le temps
13:14valable donc en fait on peut simplifier
13:16le E
13:18et il faut juste que ça soit tout temps
13:21égal à Z0 autrement dit on
13:23a K0 car Epsilon R
13:27= kx² plus Ky KZ car donc ça c'est
13:31classique c'est la relation de
13:32dispersion dans finalement n'importe
13:33quel milieu euh la seule chose ici c'est
13:35que notre Epsilon r faut pas l'oublier
13:37il est négatif et du coup si on imagine
13:40une onde qui tomberait en incidence
13:43normale euh genre avec un KX qui serait
13:47nul mais même si le Kx alors ouais il
13:49peut ne pas être nul mais on va avoir
13:52KZ qui va nous donner la la pénétration
13:55de l'onde dans le deuxème milieu dans le
13:57métal qui va être égal à
14:00euh théoriquement à alors théoriquement
14:03c'est pas
14:04théoriquement voilà avec KX il peut tout
14:07à fait être égal à 0 euh la seule chose
14:10c'est que Epsilon r il est négatif puis
14:13ça c'est négatif aussi donc ce qu'on
14:14voit c'est que KZ si on suppose que
14:17Epsilon R est réel mais négatif ben KZ
14:20en réalité il est imaginaire pur et on
14:22devrait plutôt l'écrire i X √
14:25kx² et puis comme Epsilon est négatif on
14:28va va écrire ça comme ça on va écrire
14:30que c'est normalement ça fait kx² moin
14:32Epson r K0 mais comme il est négatif en
14:38gros voilà ce qu'on a c'est un X
14:43là voilà ce qu'on a et donc typiquement
14:48KZ il est
14:51en I √ de Epson r K0 alors r√ine EPS
14:59r K0 euh et ça on va l'interpréter en
15:05disant enfin c'est pas l'interpréter
15:08mais la partie en la dépendance en Z
15:10elle est en exponentiel iaz Z donc ici
15:13ce sera égal à exponentiel moins euh 1
15:19sur Delta
15:21ou 1 sur Delta c'est c'est
15:23ça donc ce delta c'est pardon Z ce delta
15:28c'est l'épaisseur de
15:30peau
15:33euh voilà je l'ai mis là-haut et cette
15:37épaisseur de
15:39peau il faut retenir pour l'instant on
15:42le démontrera un peu mieux que dans les
15:53métaux ah j'ai perdu ma
15:57souris dans les les Méau en
16:03fait dans les métaux
16:05ça ça fa ça c'est bizarre
16:09ça ah non c'est pas que j'ai perdu ma
16:14souris dans les métaué en blanc dans les
16:18métaux donc l'épaisseur de peau dans les
16:21métaux nobles typiquement c'est de
16:23l'ordre
16:26de 25 nanom et c'est pas très dépendant
16:31de la longueur
16:33d' donc ça on va
16:35l'entourer parce que c'est
16:41important donc dans les méth il faut
16:43retenir
16:45que le on ne pénètre pas sauf à une
16:48épisseur de 25 n par contre il va se
16:50passer finalement beaucoup de choses
16:52dans ces 25 premiers
16:55nanomètres notamment parce que on va
16:58voir on est en train de on va
17:00s'intéresser à des modes guidés alors il
17:02y a un truc qu'on a mis très longtemps à
17:04comprendre c'est que quand je dis très
17:07longtemps c'est qu'on a eu des indices
17:09en justement autour de autour de 1900 et
17:12queon a compris quand c'est 1950 ce qui
17:14se
17:15passa ce qu'on a compris dans les années
17:1850 c'est que quand on considère alors je
17:22vais refaire
17:27donc une face entre un
17:30métal et euh et du de l'air ou un
17:35diélectrique quelconque donc le métal il
17:38est
17:40là
17:42euh il y a un truc qui va se passer donc
17:45vous vous souvenez si vous savez que il
17:47y a deux polarisations euh la
17:50polarisation S ou
17:53te pour laquelle le champ électrique est
17:56parallèle ou on l'appelle aussi e
17:59parallèle ça c'est en gros il y a un
18:02champ
18:03ey électrique mais il y a et puis il y a
18:08du HX et du Hz mais c'est tout il y a
18:12pas de champ donc j'ai repris les mêmes
18:16conventions d'axe donc ça c'est x Z il
18:19est comme ça et donc y il est dans cette
18:23directionl il est perpendiculaire au
18:25plan de qu'on regarde et donc
18:29dans cette polarisation là quand le
18:32champ électrique est parallèle au
18:35plan ça c'est
18:38l'équivalent enfin c'est analogue de de
18:41la mécanique quantique en
18:44fait et bah en
18:48gros pour une interface il se passe
18:51jamais rien alors pourquoi parce que les
18:54conditions aux
18:56limite dans ces cas-là c'est la
18:58continuité de du champ e et de sa
19:01dérivée par rapport à
19:03Z et donc
19:06ben en réalité on peut pas voir de mode
19:10guidé sur une
19:12interface dans ce cas-là mais il y a une
19:14autre polarisation c'est la polarisation
19:17TM
19:19ou h parallèle
19:21euh et pour laquelle en fait c'est le
19:23champ h y qui est parallèle à
19:26l'interface et quand on a
19:28ça et ben là les conditions limite elles
19:32sont elles ont pas d'équivalent en
19:33mécanique quantique ou un truc comme ça
19:36euh parce que elles s'écrivent comme
19:40ça oups non ell s'écrivent pas comme
19:45ça
19:47c'est un peu la même
19:54chose euh mais sauf qu'il y a du 1 sur
19:57Epsilon R et le Epsilon R est négatif et
20:00donc on
20:01s'aperçoit que on s'est aperçu c'est
20:03dans les années 50 que on pouvait avoir
20:06un mode guidé par l'interface seulement
20:09ce mode je vais le dessiner souvent on
20:11dessine un profil alors qu'est-ce que
20:14c'est un profil
20:16h on dessine des fois même pas cette
20:19barre là ça c'est
20:21zéro c'est pas de champ euh et puis on
20:26va dessiner par par exemple ça comme ça
20:31voilà
20:32alors c'est
20:35moche on va plutôt le faire ça en
20:40noir hop
20:43euh l'idée c'est de
20:45dessiner le champ lui-même ah non ça va
20:49pas le faire dessiner le champ
20:52lui-même concerné alors ici comme on est
20:55en polarisation euh h parallèle parce
20:57que c'est il y a que là qui se passe
20:58quelque chose le ce que je dessine en
21:00fait c'est le module ou éventuellement
21:03la partie réelle de HY et ce qu'on sait
21:06c'est que on peut avoir une solution
21:08comme ça alors euh donc ça c'est ça
21:13représente le champ en fonction de Z en
21:16réalité donc on le dessine comme ça euh
21:20pour se faire une idée mais ça c'est
21:22c'est le champ ça veut dire que c'est un
21:24champ qui décroit exponentiellement
21:25quand on s'éloigne de l'interface et
21:28tout ce truc-là est un mode guidé ça
21:30veut dire qu'il va se propager le long
21:32de l'interface et il va être caractérisé
21:36par un vecteur d'onde KX
21:41et on va y revenir et donc
21:44euh ces modes ce ce mode guidé là ça
21:48s'appelle un placement de
21:52surface et c'est ça la
21:55caractéristique enfin le le truc de
21:58toute la plasmonique c'est
22:00que c'est l'existence de cette épaisseur
22:03de peau parce que en fait l'épaisseur de
22:06peau elle est là là c'est toujours 25
22:08nanom c'est l'existence de cette
22:10épaisseur de peau qui permet l'existence
22:13en fait de cette onde de
22:16surface sachant que on l'appelle aussi
22:19le on note
22:21SPP le placement polariton de
22:24surface et vous pourrez voir si vous
22:29dis le premier chapitre de la thèse
22:31d'Armel
22:33pitolet que dans cette
22:37appellation je vais souligner ce qui est
22:41correct c'est
22:43ça alors parce que
22:461 c'est pas un placement 2 c'est pas un
22:52polariton alors vous allez me dire mais
22:55pourquoi ils ont appelé ça comme ça
22:58alors parce que c'est joli
23:01essentiellement c'est parce que ça fait
23:04classe et c'est issu d'une erreur
23:07d'interprétation un peu compliquée donc
23:10c'est pas évident que c'est pas un
23:11polariton il y a un vague truc qui
23:13rappelle un poéon mais en fait c'est pas
23:15un poaréon et le placement on a déjà
23:17expédié le problème ça n'est pas une
23:19onde longitudinale du tout c'est de la
23:21lumière en haut et de la lumière en bas
23:23on a résolu elmols on n pas résolu une
23:26nouvelle équation voilà donc pour avoir
23:29une onde longitudinale notamment il
23:31faudrait tenir compte de la répulsion
23:33entre électrons sauf que dans le modèle
23:34de Drude on néglige totalement la
23:36répulsion entre électrons donc en fait
23:38c'est pas possible d'avoir une onde
23:40longitudinale avec un modèle de Drude et
23:42des équations de Maxwell que dal c'est
23:44que des équations des une onde
23:46transversale c'est-à-dire de la lumière
23:48standard donc c'est pas un placement
23:51c'est pas un polarariton la seule chose
23:53c'est qu'il est à la surface mais
23:55d'ailleurs en fait les premiers articles
23:58parlait pas du tout de plasement de
23:59surface c'est un nom qui est venu après
24:01on va dire dans les années 60 mais il
24:03appelait l'onde de surface du
24:07plasma
24:10et l'inconvénient de ça enfin de cette
24:13appellation
24:14euh c'est que ça rend un peu fou
24:19les les les les gens qui font de la
24:22physique du
24:23solide quand on leur parle quand il voit
24:26un exposé de plasm ou un truc comme ça
24:28parce que eux quand on leur dit ouais on
24:30dit ah ouais ouais là c'est le placement
24:31et tout ça ils pensent à l'onde
24:33longitudinale mais pas du tout donc
24:36c'est une source infinie de de
24:40d'incompréhension et de
24:43questions que les étudiants non plus
24:45comprennent pas quand c'est un physicien
24:46de physique des solides qui qui essaie
24:49de poser des questions sur une
24:50soutenance de plasmonique bon rien de
24:52grave mais il faut juste le savoir
24:56ok euh voilà mais ça traduit aussi une
24:59tendance moderne le le le changement de
25:03nom ça dénote un peu des changements
25:05d'époque voilà et la placemonique nét
25:08quand on commence à appeler le placement
25:10de surface placement de surface parce
25:12qu'on a pas compris que c'était pas un
25:13placement
25:15et et après il y a les années 90 où
25:19vraiment l'idée c'est de faire tout fun
25:20pour arriver à publier c'est le
25:22publichur Pich qui est en grande partie
25:24responsable du fait queon complique les
25:25noms et qu'on leur donne des noms qui
25:28sont ISS de la physique théorique pour
25:29faire bien alors qu'en fait
25:31non
25:33ok le truc
25:35important maintenant c'est la notion
25:38d'indice effectif d'un
25:40mode alors pourquoi c'est important bon
25:44c'est pas très dur déjà la
25:47définition on a dit que un un mode guidé
25:52c'était en fait c'est repéré par la
25:58caractérisé par la donnée de son vecteur
26:01d'onde le long dans la direction dans
26:03laquelle il se
26:04propage et ce vecteur
26:08d'onde en
26:10réalité c'est homogène à l'inverse d'une
26:14longueur et c'est un 2 pi sur ce qu'on
26:17va appeler lambda F c'est-à-dire que
26:20c'est
26:21pas la longueur d'onde dans le
26:26vide c'est la périodicité du mode
26:29lui-même quand je déciine un mode qui
26:31fait
26:32ça c'est
26:34ça voilà c'est la vraie périodicité du
26:37mode dans la direction dans laquelle il
26:39se propage parce que là pour l'instant
26:41on est en train de considérer que des
26:42choses des multicouche eu et
26:46finalement comment ça se compare à
26:49lambda 0 bah c'est tout simple il y a
26:53plusieurs façons de voir ça mais en gros
26:56lambda effectif
26:59c'est en général plus petit que lambda 0
27:02et on va définir ce qu'on appelle
27:03l'indice du mode le N
27:07effectif pourquoi bah parce que quand on
27:09passe de l'air à un milieu d'indice 2 et
27:13bien en réalité la fréquence ne change
27:15pas mais la longueur d'onde dans le
27:17milieu elle est divisée par 2 donc là on
27:19fait un peu la même chose on dit ben
27:22comment caractériser un mode ben en
27:24regardant à quel point sa longueur
27:26d'onde eff
27:29est se compare à lambda0 la longueur
27:31d'onde dans le vide est-ce qu'elle est
27:32plus petite ou pas écrit autrement aussi
27:36ou plus simplement quelque part ça ça
27:39c'est équivalent à écrire que c'est le N
27:42effectif FO K0 donc en gros le N
27:44effectif c'est KX sur K0 et très souvent
27:49on présente les choses en indice
27:51effectif alors la caractéristique de la
27:56plasmonique c'est c'est que les modes
27:59guidés
28:01plasmoniqu les modes guidés plasmonique
28:05c'estàdire
28:06qui qui se
28:09font d'une façon ou d'une autre en
28:11partie dans le métal évidemment c'est
28:12très limité parce que il y a cette
28:14épaisseur de peau qui est quand même
28:15relativement fine donc les modes guidé
28:19plasmonique c'est il se propage en
28:21partie dans le
28:24métal j'écris tout bien mais
28:28en partie dans le
28:32métal ils sont
28:36caractérisés par des indices effectifs
28:42PS
28:49élevé donc des indices effectif
28:55élevés il y a raison physique à ça et en
28:58réalité cette raison physique est
29:00effectivement liée à la permittivité
29:05négative
29:07des à la permitivité négative alors
29:10comment expliquer
29:12ça
29:14hop on va revenir à la notion de
29:19profil du mode qu'on considère quand on
29:23a alors du métal
29:26ici on dessine le profil du mode je vous
29:29aveis dessiné non je vais le dessiner
29:30avec une autre couleur hop le profil du
29:34mode on va le dessiner comme
29:36ça ce qu'on va faire c'est qu'on va
29:38considérer au lieu du profil enfin pas
29:40au lieu du profil mais le pointing le
29:42vecteur de
29:44pointing qui donc vous donne une idée de
29:47la propagation de
29:49l'énergie ici le pointing dans la
29:52direction
29:54X il est toujours proportionnel en fait
29:56au module
29:58de hy au car ça d'accord mais en fait il
30:02est proportionnel à 1 sur Epsilon FO le
30:04module au car et ça ça veut dire que
30:07autant
30:08ici il y a un pointing qui est positif
30:12autant dans le métal le pointing est
30:15négatif parce que Epsilon est négatif
30:19or il y a un théorème qui dit que la
30:22vitesse de propagation de l'énergie
30:24globale qui est plus proche bien sr il y
30:27a la la vitesse de phase la vitesse de
30:31phase c'est ωéga sur
30:33k donc ici c'est ωéga sur KX ça c'est la
30:37vitesse de propagation euh standard on
30:42va dire mais cette vitesse de phase
30:44c'est pas la vitesse physique la vitesse
30:45physique c'est la vitesse de propagation
30:47de l'énergie c'est la vitesse de groupe
30:49c'est dω sur DK et ce qui se passe
30:53ici c'est qu'en fait cette vitesse de
30:56groupe elle est est proportionnelle au
30:58flux du
31:01pointing
31:03euh à
31:05travers donc une
31:08section et le truc ici c'est c'est ça
31:12qu'on voit c'est que le flux du pointing
31:14il est négatif dans le métal autrement
31:16dit la vitesse de groupe
31:20elle est lente elle est faible en fait
31:25elle est faible si
31:28les si c'est un mode guidé plasmonique
31:31c'estàd plus il se propage dans le métal
31:32et plus en réalité la vitesse de groupe
31:34est faible or une vitesse de groupe
31:37faible c'est
31:39associé c'est pas totalement évident
31:41mais c'est associé à une un indice
31:46effectif
31:48élevé et c'est un peu logique hein
31:51l'indice optique c'est aussi euh c'est
31:55aussi lié à la vitesse de propagation
31:57à la vitesse de phase en fait mais à la
32:00vitesse de propagation de l'onde et
32:01cette vitesse de propagation le éga sur
32:04K et ben euh alors omωéga sur k si on
32:08fait c'est euh en fait c'est euh c'est
32:11lambda effectif sur lambda
32:140 et donc ça c'est l'indice effectif en
32:18fait euh fois c euh qu'est-ce que j'ai
32:21raté oui presque euh non ouais euh c'est
32:26ouais euh oups non justement pardon
32:30excusez-moi c'est C x lambda effectif
32:32sur lambda 0 euh KX c'est 2 pi sur parce
32:36que ωéga c'est k sur C c'est K0 sur C
32:39euh non c'est K0 X c donc on se retrouve
32:43avec du C sur N effectif euh donc
32:46l'indice effectif élevé c'est bien une
32:48vitesse de phase faible et en réalité
32:52euh la vitesse de groupe faible entraîne
32:54une vitesse de pH faible aussi phase
32:56faible aussi mais même si c'est pas
32:58totalement évident comme lien c'est
32:59c'est un peu plus il faudrait des
33:01explications plus longues mais en gros
33:03c'est ça l'idée quand on a un mode
33:06plasmonique il est ralenti par la
33:08présence du métal il se propage plus
33:10lentement et ça ça veut dire que c'est
33:12un indice effectif élevé
33:15alors donc pourquoi donc il faut aussi
33:18savoir que bien sûr ça c'est le
33:20placement de surface dont je vous parle
33:21mais il va y avoir toute une zoologie de
33:23mode plasmonique qui vont être même plus
33:27lent encore que le placement de surface
33:29et ces modes lent c'est-à-dire avec une
33:31vitesse de groupe faible et un indice
33:33effectif donc élevé c'est ce qu'on
33:35cherche en plasmonique c'est ça qu'on
33:37veut
33:39oups alors rappelez-vous un peu
33:43maintenant ce qui a une résonance de
33:46cavité alors bah ouais on va se souvenir
33:49de la corde vibrante ou des cavités en
33:53optique une cavité ça peut être ça ça
33:57peut être aussi hop là pour la corde
33:59vibrante alors je sais c'est difficile à
34:01imaginer mais ça c'est aussi une cavité
34:04pour la corde vibrante sauf que voilà
34:07alors la
34:10cavité on va la on va alors pourquoi ça
34:14à gauche c'est équivalent à ça à droite
34:17c'est équivalent seulement si vous vous
34:19dites que en fait l'onde qui se propage
34:22et ben dans une cavité elle est standard
34:25elle est réfléchie par les deux
34:28miroir au debout donc si c'est une corde
34:30de meldde par exemple bah c'est juste le
34:32fait qu'elle soit attachée au debout ça
34:33réfléchit l'onde qui se propage sur la
34:35corde donc elle arrête pas de se
34:39réfléchir mais effectivement quand elle
34:41a fait un aller-retour et qu'elle s'est
34:43r réfléchi l'onde elle est revenue sur
34:46elle-même et ce qu'on a ici là à droite
34:49c'est effectivement un truc un système
34:52quelconque sur lequel dans lequel l'onde
34:55revient sur elle-même
34:57ok quand on a
34:59ça donc on a une cavité et la longueur
35:03de la cavité ici c'estis pas moi ça va
35:05être 2 pi R et là la vraie longueur de
35:07la cavité c'est 2 l c'est pas la
35:10longueur c'est la longueur optique quoi
35:12c'est le le parcours pour l'onde qu'elle
35:15doit le ce qu'elle doit parcourir avant
35:18de revenir à son point de départ dans
35:21son état de départ et en gros ce dont il
35:24faut se souvenir c'est que ça cette
35:26longueur vu par l'onde de la cavité il
35:29faut absolument pour queil y ait
35:32interférence constructive et que donc il
35:34puisse se passer quelque chose il faut
35:36que cette longueur soit égale à un
35:38nombre entier de fois de la longueur
35:41d'onde alors attention ce qui va compter
35:43c'est la longueur d'onde effective
35:45c'està-dire la vraie périodicité de ce
35:48qu'on est en train de
35:49regarder d'habitude on l'écrit pas comme
35:52ça on dit la longueur d'onde parce que
35:53on est en train de considérer l'onde sur
35:55une corde et tout ça mais en fait en
35:56fait c'est la longueur d'onde de l'onde
35:58qu'on considère et donc si jamais on va
36:01se mettre à à considérer des mode
36:04plasmonique alors un exemple typique
36:06hein c'est ce qu'on appelle les
36:07résonances demi c'est vous prenez une
36:11nanoparticule une
36:14nanoparticule j'aime bien dessiner ça
36:17comme ça c'est du métal un petit lonire
36:19inférieur à é0 et si vous prenez une
36:21nanoparticule comme ça ben il y a un
36:23placement de surface qui se balade à sa
36:25surface et il fait le
36:28tour donc ce que vous avez le droit
36:30d'écrire c'est que c'est une cavité et
36:32que
36:34là vous aurz une résonance en fait quand
36:39de Pier est égale au lambda effectif du
36:42placement de surface surface placement
36:44SP souvent ok donc ça c'est des
36:47conditions de
36:48résonance de cavité et ce qui se passe
36:52c'est
36:54qu'effectivement on on commence à le S
36:56sentir là des cavités il peut y en avoir
37:00plein avec des tas de formes différentes
37:03mais c'est toutes des cavités du moment
37:04que vous identifiez un mécanisme qui
37:06fait que l'onde revient sur elle-même
37:08soit elle est réfléchie des deux côtés
37:10soit ben elle est ramené sur elle-même
37:13comme quand on a une noparticule ronde
37:16bon ça se comprend mieux si c'est juste
37:18un cylindre mais cylindre ça marche euh
37:22et donc on a cette condition de
37:24résonance on va on va garder celle-ci
37:28qui nous intéresse la seule chose c'est
37:30que quand on va ça veut dire que la la
37:35taille de la cavité
37:37elle-même ça va être du m X lambda
37:41effectif sur
37:422 c'est-à-dire m X
37:46lamb0 sur 2 FO l'indice
37:51effectif et ça et ben ça c'est pas grand
37:56parce parce que ce que je vous ai dit
37:57c'est que les modes plasmoniques
38:00sont sont caractérisés par des indices
38:03effectifs qui sont relativement grand et
38:06alors le placement de surface il va
38:08avoir du mal à atteindre des grands
38:09indices effectifs mais il y a d'autres
38:11modes qui atteignent assez facilement
38:13des indices effectifs de 4 vous alle
38:17dire c'est pas énormeiss non plus ça
38:19c'est vrai mais faut se souvenir que
38:21l'indice optique maximum des matériaux
38:23typiquement qu'on peut Fabri
38:27pas trop difficilement c'est 2 35
38:31maximum sinon donc en gros on est quand
38:34même capable de faire
38:38des c'est pas des c'est pas des
38:40matériaux mais on est capable de faire
38:42se propager des modes comme S se propage
38:46dans un indice de 4 ce qui est environ
38:47deux fois plus grand que
38:50l'indice le plus élevé qu'on sache
38:53fabriquer dans le visible et ça ça veut
38:56quand même dire que la taille minimum de
38:58la cavité et ben alors on fait un ordre
39:01de grandeur ça va être du lambda0 la
39:03longueur d'onde divisé par si on prend 4
39:06allez 4 5 c'est pas impossible mais ça
39:08va faire du lambda0/ 10 typiquement donc
39:11l est très inférieure à la longueur
39:14d'onde autrement dit en plasmonique la
39:17taille des résonateurs peut être très
39:19petite devant la longueur d'onde et ça
39:21c'est pas possible avec un diélectrique
39:23parce qu'un diélectrique bah c'est un
39:25diélectrique et
39:27il a un indice qui est plutôt en général
39:30de l'ordre de 15 c'est plus standard 15
39:3217 2 35 c'est exceptionnel mais donc on
39:35n'est pas du tout dans dans
39:38cette dans un régime où les nano
39:43structures peuvent résonner une petite
39:46particule de diélectrique ça résonne pas
39:48beaucoup et il y a autre chose aussi
39:51c'est que ces
39:53résonances ont une très forte
39:58alors ces résonances donc leur
40:01caractéristique de toutes ces résonances
40:03de cavité c'est qu'elles ont une très
40:05forte section
40:06efficace ça veut dire
40:12que ça veut dire que une toute petite je
40:15vais vous donner un exemple on regarde
40:17on verra ça plus tard aussi en détail
40:21mais quand on pose
40:23un on considère un plan métallique
40:28c'est du métal je l'ai fait en
40:303D et qu'on pose dessus un
40:36cube à une distance il vole en fait
40:40au-dessus du du plan d'accord il vole à
40:43une distance typique de 5
40:46nanomè on sait fabriquer ça non il volle
40:49pas il est posé sur un matériaux
40:51diélectrique de 5 nanom
40:55d'épaisseur reçoit de la
40:59lumière et cette structure là raisonne
41:03on verra pourquoi exactement mais il y a
41:05bien une cavité qui se situe sous le
41:08cube là elle est là la cavité en fait
41:12oui d'accord il y a rien pour limiter au
41:14moins en apparence mais quand un cube
41:16s'arrête c'est un peu comme des miroirs
41:18en fait pour l'OND c'est un peu la même
41:19chose qu'une flux traversière FL
41:21traversière aussi c'est une cavité mais
41:22c'est ouvert au debout et ben c'est
41:24pareil euh h et bien cette chose là ce
41:28cube là est capable d'absorber toute la
41:30lumière qui arrive sur
41:34une
41:35surface autour qui est 30 fois plus
41:39grande que le cube
41:41lui-même donc la section efficace
41:45c'est-à-dire la la taille du patch
41:48euh que sur lequelle toute lumière qui
41:52arrive sur ce patch est absorbée par le
41:53cube c'est ça ça c'est la section
41:55efficace
41:57j'ai mis important c'est
41:59importante cette section efficace en
42:01fait elle peut être jusqu'à 30 fois plus
42:03grande que la taille de l'objet lui-même
42:06c'estàd que il y a un effet quand il y a
42:08une résonance c'est un effet très
42:11important enfin voilà c'est important de
42:12retenir le le mot précis he j'appelle ça
42:15un effet
42:17slurpe c'est parce que on est en
42:19harmonique mais quand la résonance se
42:20construit en gros elle se construit
42:23petit à petit c'est une résonance donc
42:24elle emmagasine énormément d'énergie
42:26et à la fin ça donne ça si on dessine le
42:29pointing on a l'impression que toute
42:33le toute l'énergie en fait va
42:36s'engouffrer sous le cube et globalement
42:39c'est forcément l'effet d'une résonance
42:40puisune résonance ça veut dire que on a
42:43localement une densité d'énergie qui est
42:45plus élevée que ce qu'apporte l'onde
42:48elle-même donc du moment qu'on a
42:50résonance et bien en réalité on a un peu
42:52de cet effetur si on regarde le pointing
42:55c'est ça se ça ça va vers la résonance
42:58c'est comme un fluide qui serait aspiré
43:02euh et donc en de façon générale il y a
43:05une très une section efficace très
43:07importante ce qui est ça veut dire que
43:09ça interagit ça beêre des toutes petites
43:10choses ça interagit très fortement avec
43:13la lumière après on a vu que euh comme
43:17on a des indices effectifs
43:21élevé et que il y a il y a pas
43:24d'équivalent avec des di électriques
43:27ce qu'on a vu c'est que finalement on
43:31allait pouvoir aller vers une
43:36miniaturisation et notamment des des
43:38cavités hein quand vous voyez
43:40typiquement là ce qui se que
43:42[Musique]
43:43que on est d'accord que ça c'est aspiré
43:46dans dans le cas qu'on regarde là de
43:48résonance c'est aspiré sous le cube mais
43:51dans le cube le champ reste enfin il
43:53pénètre pas à plus de 25 nanomè al c'est
43:55déjà pas mal parce que cube il va faire
43:5675 quoi mais il pénètre pas à plus de 25
44:00nanom l'épaisseur de peau ça reste
44:01toujours
44:02ça et donc le champ va être concentré
44:05très fortement dans un tout petit espace
44:08et ça c'est un truc qu'on cherche pour
44:12ce qu'on appelle l'effet
44:15percel alors il faut vous en parler
44:17parce que c'est un des grales de la
44:19plasmonique c'est c'est un peu un des
44:21intérêts de la
44:22plasmonique c'est d'arriver à faire en
44:25sorte
44:27qu'on contrôle l'émission spontanée si
44:29jamais vous prenez un émetteur al
44:32évidemment un atome quoi il a un taux de
44:36désexcitation si vous en prenez plein
44:38vous avez une on peut caractériser ça
44:41par taux de décroissance c'est qu'ils
44:44vont se désexciter tous évidemment c'est
44:45une exponentielle décroissante c'est
44:47comme un c'est hyper
44:49moche c'est comme
44:52un c'est comme de la radioactivité si on
44:55veut
44:56euh hop si vous
45:00tracez le nombre
45:02d'atomes encore excité en fonction du
45:05temps oou ce qu'ils émettent vous
45:06obtenez une exponentielle décroissante
45:08ça c'est le signal émis par un ensemble
45:10d'atomes identiques qui sont excités au
45:14départ
45:15euh la seule chose c'est qu'en fait ce
45:18taux de enfin cette émission spontanée
45:20elle est caractérisée par un un temps
45:23une durée de vie en fait euh et bien en
45:27réalité c'est pas quelque chose de qu'on
45:30peut pas modifier c'est pas c'est pas
45:33comme des noyau atomique c'est un peu
45:34dur d'aller modifier leur temps de dé
45:37croissance radioactive mais dans le cas
45:39de l'effet
45:41percel c'est c'est plutôt facile la
45:44question qui va se poser c'est est-ce
45:47que c'est simple parce que ça c'est
45:49c'est pour les atomes finalement situé
45:50dans le vide la question c'est est-ce
45:52que c'est simple pour eux de se coupler
45:55oui à à la lumière et au
45:57champ au champ électromagnétique ambiant
46:01et ben ça ça va dépendre un peu de où
46:04sont situés les émetteurs si par exemple
46:08on peut l'imaginer dans une
46:09cavité une vraie cavité optique avec des
46:13miroirs vous savez qu'il y a des modes
46:16il y a le mode
46:17fondamental le premier
46:20harmonique et
46:22cetera admettons ils ont chacun des
46:24fréquences donc admettons que on prenne
46:28un un atome qui se désexcite à la
46:32fréquence du premier harmonique donc de
46:35de
46:36celui-là ça veut dire que il y a
46:41hop il y a des zones où il y a beaucoup
46:43de champ et des zones où il y a très peu
46:45de champ au milieu et donc si on pose
46:47notre atome au centre par
46:51exemple si on le pose au
46:53centre il voudrait bien bien se coupler
46:56au mode la seule chose c'est que il est
46:57situé dans une zone où il y a très peu
46:59de où il y a très peu en fait de de de
47:04mode il est pas trop là ça va être dur
47:05de s'y coupler donc à cet endroit-là le
47:08temps de vie il est
47:11augmenté quand on va au contraire le
47:14placer sur un ventre ça va être très
47:17facile de se coupler au mode
47:20et et donc on va voir le temps de vie
47:24décroître et donc on va avoir une
47:26décroissance exponentielle plus courte
47:29ce qu' a montré
47:31percel ce qu'il a montré c'est que en
47:33fait le truc qui fait à la fin si le
47:37temps de vie est plus ou moins long ça
47:39va être le
47:40volume de la le volume des
47:46modes et donc il s'agit d'avoir des
47:50modes qui ont un volume le plus petit
47:53possible donc il faut trouver des
47:54cavités ou des résonances qui sont
47:56extrêmement petites et ça il y a que les
47:59métaux qui le fournissent et d'ailleurs
48:01c'est des structures comme ça comme le
48:03cube que je vous ai dessiné qui ont le
48:05record actuellement si vous mettez un
48:08émetteur sous le cube et ben en fait la
48:11résonance de cavité est tellement forte
48:15que l'émetteur il va se coupler hyper
48:18bien à cette résonance de cavité et que
48:20à ça alors ouais vous ça vous dit rien
48:23mais le que à ça il est surprenant pour
48:25pas mal de monde et donc bien que il
48:28soit coincé l'émetteur soit coincé dans
48:30une tout petit g de 5 g de 5 nanomètre
48:34entre le cube et le plan métallique et
48:36ben il va se désexciter dans le mode et
48:39ça va même sortir dous le cube et et
48:42voilà et avec un effet percel qui est de
48:45l'ordre de plusieurs milliers c'estàdire
48:47que vous avez typiquement avec ça un
48:51temps de
48:52vie qui est le temps de vie en espace
48:55libre qui qui est divisé par 1000 ça va
48:56même plus que ça en fait 3000 ils ont
48:59atteint des des 30000 je crois h bref et
49:02ça c'est un peu le Graal c'est-à-dire
49:05que ça va permettre de faire des sources
49:08de lumière un peu plus contrôlé ce qu'on
49:10appelle des sources de photon unique si
49:11vous mettez juste un émetteur sous le
49:13cube il va être capable vous l'excitez
49:16ce que vous voulez c'est obtenir en
49:18échange un photon à chaque fois que vous
49:20faites une excitation et ça ou en tout
49:24cas assez souvent et ça marche pas trop
49:27mal donc euh et ça ça marche pas trop
49:29mal grâce à l'effet percel c'est parce
49:32que euh vous savez que en fait il va se
49:33désexciter instantanément derrière à peu
49:37près et à coup sûr euh et donc vous
49:40obtiendrez un photon euh ensuite donc
49:44l'émission d'une lumière euh et c'est
49:46photon par photon voilà donc euh c'est
49:49ça les caractéristiques des résonances
49:51en plasmanique c'est qu'il y a une
49:52grosse section efficace des indices
49:54effectifs élevés mais mais mais il faut
49:57rajouter un mais alors je vais même le
49:59rajouter en très gros il y a un énorme
50:02mais en
50:05plasmonique il est même plus gros que
50:08ça le met c'est les
50:11pertes c'est-à-dire que c'est ce que je
50:13vous ai pas mis dans le modèle de Drude
50:16en réalité euh c'est un modèle de drud
50:18sans perte avec un Epsilon réel c'est
50:19parce que ben on est en train de de
50:21faire juste une intro mais le il y a
50:24énormément perte dans les
50:26métaux c'est particulièrement vrai par
50:28exemple avec l'or l'or il absorbe
50:31complètement le bleu et c'est pour ça
50:32qu'il est
50:34jaune l'argent il se comporte comme un
50:38métal quand même pour le bleu le vert et
50:41le rouge et c'est pour ça que c'est un
50:42métal qui apparaît comme blanc et
50:44parfaitement réfléchissant mais il y a
50:46beaucoup de pertes quand on cherche à
50:48faire en sorte que la lumière se
50:50propage à proximité d'un métal
50:53sincèrement au début de pas au début de
50:55la plasmonique mais au début de la
50:56période plasmonique fun on va dire dans
50:59les années 90 tout le monde a espéré
51:01qu'on arrive à faire des presque des
51:04ordinateurs qui marcheraient juste avec
51:05de des des placements parce que l'idée
51:08c'était qu'on pouvait même juste en
51:10gravant une surface il y avait les
51:12placements il prenaient enfin il y avait
51:14un mode guidé qui se propageait dans le
51:16creux là et donc bah on aurait pu graver
51:18des circuits les faire
51:21interagir et puis voilà faire des trucs
51:23rigolo tout ça faire du traitement du
51:27signal basé sur des placements de
51:29surface mais non parce que en fait ça se
51:31propage pas assez loin c'est déjà pas
51:33mal il se propage sur quelques
51:35microns typiquement un placement de
51:37surface ça se propage sur 10 microns
51:39mais ça veut dire qu'au bout de 10
51:40microns il reste pas grandchose quoi
51:42donc il y a il y a beaucoup de
51:44pertes et puis alors des fois c'est cool
51:47les pertes mais les applications en
51:49plasmonique sont presque réservées au
51:51cas où les pertes sécoulent al quand
51:53est-ce que les pertes sécoulent ben si
51:55vous vous voulez faire colorer des
51:57Vitros
52:01euh ça c'est cool
52:04euh si vous voulez faire de la détection
52:08du du biosensing alors du biosensing
52:11c'est une c'est l'application majeure de
52:13la plasmonique c'est détecter la
52:15présence de molécules parce que les
52:17résonances elles se font dans des des
52:19volume tout petit et ça ça veut dire
52:22qu'elles peuvent être perturbées très
52:24facilement par la présence de de
52:25quelques molécules et quand je dis
52:26quelques molécules c'est vraiment pas
52:27grand-chose et le placement de surface
52:29particulièrement est très sensible à la
52:31présence de de quelques molécules
52:33attaché à la surface du métal et donc on
52:35va détecter la résonance comment on la
52:38détecte ben en général on on regarde
52:40comment l'absorption varie en fonction
52:42de l'angle ou de la longueur d'onde et
52:44on voit des résonances c'est-à-dire
52:45qu'on voit des des pics d'absorption
52:47donc ou des réflectivités en en chute
52:49quoi et on va regarder comment cette
52:51résonance se
52:53déplace ça c'est le biosenc
52:55hop on va regarder comment cette
52:57résonance se déplace et ça va nous
52:59indiquer si oui ou non les molécules
53:01intéressantes sont là euh il y a aussi
53:05bon
53:06ouaisut faut le dire mais ça concentre
53:08la lumière et donc il y a moyen de
53:13chauffer chauffer très localement c'est
53:16que vous allez éclairer la nanoparticule
53:18elle va raisonner et la température va
53:20augmenter juste autour ça peut être ça
53:22peut avoir un intérêt euh voilà mais
53:24donc
53:25ce que vous voyez c'est que il va
53:27falloir être très prudent en
53:29plasmonique si on veut faire une
53:32application qui se vendent il va falloir
53:36vraiment que le ce soit que voilà que le
53:41le qu'apporte votre dispositif ce soit
53:44résistant à l'existence des pertes et
53:48très très souvent et les les toutes
53:50premières idées en tout cas ça s'est
53:52révélé pas du tout résistant et ce qu'on
53:55peut entendre assez couramment de la
53:57part de gens qui
53:58notamment utilisent plutôt des
54:01diélectriques dans ce qu'ils étudient et
54:04ben genre des cristaux photoniques et
54:06des choses comme ça c'est que la
54:07plasmonique de toute façon c'est mort
54:09avec les pertes on pourra rien faire et
54:11ça j'essaierai de vous montrer c'est
54:13faux en réalité il y a pas mal
54:17d'applications potentiel encore parce
54:19que pour l'instant la plus grosse
54:21application ça reste le biosensing je
54:23devrais le redire et le biosensing juste
54:26avec le placement de surface donc il y a
54:28même pas de nanoparticules de truc hyper
54:30compliqué c'est juste ça le reste c'est
54:32encore dans les cartons c'est encore de
54:34la recherche

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